第二の場合−任意の数の異なる大きさと材料による多くの断面で構成された回路．−
もし、リングの各部分がそれ自身同種で同じ厚さであったなら、その全範囲にわたり同種の物質からできたリングの場合に到達した結論は、多くの異種の部分から構成されるリングに容易に拡張されるだろう。
ここで、この拡張例として、２つの異種の材料でできたリングを取り上げる。
ＡＢとＢＣはリングの２つの異種部分を示すので、励起場所の一点で開いて、直線ＡＢＣ（Ｆｉｇ．２）を作るべく伸ばしたものを以前のように想像してみよう。
垂線ＡＦとＢＧは、ＡＢの端にある電気の力
（電圧）を長さで表わし、一方、ＢＨとＣＩはＢＣ部の端を表わすだろう。
従って、ＡＦ＋ＣＩまたはＦＫは、（
リングを）開いた励起点の電圧を表わし、さらに、ＧＨは接触点Ｂに起こる電圧を表わすだろう。
さて、もし、ただ回路が永久にこのままの状態であると留意しておくならば、以上で述べた理由から、直線ＦＧとＨＩは、リング内の電気の分離のモードをそれらの位置により示すだろう。
しかし、直線ＡＣがそのままなのか、それとも、さらに上または下に移動させられるのかどうか、不確実さが残り、さらに、他の分離の考えにより各々明らかな場合にのみ見出されるかもしれない。
たとえば、もし、回路のＯ点が、外転的に（編注１）（訳注：アースに）接触されて、全電気を奪われたならＯＮは消えるだろう。
それゆえに、ＡＣと平行で、Ｎを通って描かれた線ＬＭはこの場合、ＡＣの位置を必要とする。
その結果、あるときはこのように、またあるときは別の方法で、電気の分離を表わす図ＦＧＨＩにおける線ＡＣの位置が、どれだけこの状況に適合したものであるかは明らかである。
そして、この中にこそ、既に述べたガルバーニ電気現象における変動性の原因を認めるのである。
しかしながら、今の実例を徹底して評価することができるために、また、さまざまな考えを可能な限り明確に分離するために、これまでわざと不問にしてきた環境に注意を払うことが重要である。
ＦＫとＧＨの長さは、事実、２つの励起点に存在する電圧により与えられるが、図のＦＧＨＩはこれのみではまだ完全に決定されない。
例えば、Ｇ’Ｈ’点はＧＨと等しいので、図Ｆ
Ｇ’Ｈ’Ｉの原因となりながら、点ＧとＨはＧ’とＨ’にむかって下がっていく。
まだそれらの前の大きさの電圧をそれぞれで維持しながらも、それは電気の分離の別のモードを実際に示すだろう。
その結果、もし２つの部分の回路について述べてきたことが、もはや、任意の解釈による意味付けを必要としないならば、この不確かさは取り除かれねばならない。
最初の基本法則は次に示す方法で作用する。
つまり、リングの状態に限り、時間とは無関係と見なされるので、すでに述べてきたとおり、各断面は、瞬間毎に、電気が出てくる一方から他方へ同量の電気を受けとるはずである。
リングの個々の点はまったく同じ構造を持ち、第一の直線ＦＧによる図と第のに直線ＦＧとＨＩによる図で表される（電気の）分離内部の不変で一様な変化を有するので、この状態がリングのそのような部分に発生する。
しかし、リングの幾何学的または物理的性質がある構成部分から別のそれへ通過する場合に変化するとき、この不変性と等質性の原因はもはや力にあるのではない。
結果的には、個々の直線が完成した図の中で接続されるその方法が他の考えから第一に推論されるはずである。
問題を簡単にするため、わたしは、それぞれ独立して、１つの部分の幾何学的で物理的な相違を考えるつもりである。
編注１：またはゼロポテンシャルにする